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Theorie dcs Macrncten, 265
also
Der erste Theil dieses Ausdruckes ist nichts anders, als das Doppeltc der
Formel b (S. 145). Man sielit, dafs, wcnn die halbe Breite c des Magneten
selir klein ist irn Vergleiche mit der lialben Lange X und dem Abstande a,
man ohne merklichen Fehler setzen konne
111. Ist der Al,stand a sehr grofs im yergl^iche mit der halben Magnét
axe x, so karm die Kraft K durch noch bequémere Pveiheii auf folgende Weise
geiundea werdeia. Nuch 11. ist
Das allgemeine Glied der eingeklammerten Reilie ist
Nun ist
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Kzzzv — vlzzzAjnnac \ — — lo£ >
(a- — x- a- — x 1)
A a a 2 -\- x z a- (a 2 4. 5_r 2) i )
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K = é^mnac \ —- — lon- (
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